喇叭單體運作的基本原理很簡單，當交流電訊號流過音圈產生變化的磁場，磁場和驅動系統中的磁隙磁場會相斥，推動音圈和震膜，震動空氣發出聲音。原理雖然很簡單，但單體運動時，內裡其實有大量複雜的非線性現象發生，令聲音產生失真。
要了解這些失真現象的成因和相應的抑制方法，我們可以先重温一下一個基本的喇叭單體的磁驅系統結構，下圖展示了一個常規低音單體磁驅系統的切面圖：
喇叭單體中最主要的失真成因都和音圈運動時在磁隙中所處的位置(x)有關。
將上述這個結構導入FEA軟件中模擬，可以得到磁場的強度分佈圖：
從圖中可見，磁隙中磁場的分佈並不是均衡的，音圈運動時單體的Force factor BL值便會一直改變，形成BL(x)非線性特質。推動音圈和震膜運動的力基於BL(x)，非線性的驅動力於是導致聲音中諧波的產生和互調失真等現象。
BL(x)曲線
下圖顯示了一個BL(x)的曲線例子：
要令BL(x)變得更線性和對稱有幾種方法，常見的有改變T-yoke和Pole tip的形狀，又或是使用undercut形的Pole tip，令磁隙中的磁場分佈更加均勻。使用Undercut雖然容易達致良好的BL(x)對稱性，但往往會減少磁隙中的磁場強度，降低單體的靈敏度，需要增大磁鐵和改變磁驅系統其他部分的形狀來作出補償和平衡。
某些情況下，只是簡單改變音圈組裝時的初始位置也可以取得更佳的BL(x)對稱性。有些單體會採用Underhung的磁隙設計(短音圈長磁隙)，以讓音圈保持在一個磁場分佈較線性的範圍內運作，但會容易造成最大可承受功率和音圈衝程方面的限制。使用徑向磁鐵製作磁隙則是一個較少見但有效方法，可使音圈在在均勻的徑向磁場中運動，但會伴隨著較高的成本和更高的組裝難度。
喇叭單體的懸邊和彈波由於自身的形狀關係，他們的機械特性往往不是對稱和線性的。比如最普遍的單半圓懸邊在往外運動時會被扯直，往內運動時則會先向內卷，使其作用在移動組件上的拉力並不一致。彈波亦有類似的情況，這就形成了另一種最常見的非線性特質Kms(x)。
Kms(x)曲線
以下是一個Kms(x)曲線的例子：
除了造成諧波失真，Kms(x)更惱人的問題是會在單體運作的過程中產生DC-offset，即音圈運動中的初始位置會偏移向一個懸邊和彈波拉力較弱的方向，同時加劇其他非線性電磁特性造成的失真問題。
改善Kms(x)缺陷的方法主要為調整懸邊和彈波的形狀，又或者使用鏡像式組裝的雙重彈波以抵消其非線性特質。需要注意的是，盲目將Kms(x)變成一條直線並非可取的做法，因為彈波必須在衝程內提供恰當的拉力，控制音圈的最大運動範圍，確保音圈不會脫離磁隙導致碰撞損毀。
喇叭單體的音圈本身就等同一個空心電感，具有自己的電感值。當你把具導磁性的芯置入空心電感中時，電感的電感值便會上升，移除磁芯後電感值下降。音圈運動時，類似的情況不斷發生，因為音圈內和週遭的導磁性物料的形狀和總體積一直有變化，所以電感值會隨之改變，這就是Le(x)的非線性特質。
Le(x)曲線
下圖顯示了一個Le(x)的曲線例子：
在普遍的單體中，由於Le直接影響單體的中高頻響應，Le(x)和BL(x)的非線性特質會在中和高頻範圍造成大量的響度互調失真。
要減輕Le(x)的非線性情況，最有效的方法就是在磁驅系統中使用Demodulation部件，比如套著Pole piece的copper cap又或者是鋁製的短路環。這些部件在音圈運動時的磁場影響下會感生自已的磁場，一定程度上抵消和抑制音圈電感的變化。
這些部件的厚度體積和安裝的位置對Demodulation的效果有著決定性的影響，必須要謹慎地設計。使用Copper cap雖然對抑制高頻電感值變化十分有效，但意味著更闊的磁隙間距，間距增加會令磁場強度減弱，降低單體靈敏度，設計時須作出相應的平衡。
上述三項主要的喇叭單體失真成因都有相應的解決方法，而要作出恰當的設計，精確的FEA物理模擬和單體原型的測試驗證都是必要的。
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